Користувач:Yuriz/Чернетка

Оригінальний Sun 1 — одноплатний комп'ютер, побудований на основі мікропроцесора Motorola 68000 і випущений у 1982 році, містив спеціалізований блок керування пам'яттю. Він забезпечував трансляцію адрес, захист пам'яті, спільне використання пам'яті і виділення пам'яті для декількох процесів, запущених на процесорі. Усі звернення процесора до оперативної пам'яті, зовнішньої пам'яті (під'єднаної через Multibus), вбудованих і зовнішніх пристроїв вводу/виводу відбувалися через MMU, де здійснювалася трансляція адрес і перевірка доступу. Блок був реалізований апаратно на платі ЦП.

Флуктуації поля

Квантова флуктуація — ефект, коли енергетичні частинки з'являються (тимчасово) наче «нізвідки» — дозволена принципом невизначеності: для пари conjugate змінних, таких як координата/момент, або енергія/час, неможливо одночасно визначити точне значення обох з них. Для макроскопічних об'єктів, маса $m$ і енергія спокою $mc^{2}$ яких значно більша за маси атомів і елементарних частинок, невизначеність — а відповідно і квантові ефекти — є дуже незначними, і відповідно щодо таких об'єктів діють закони класичної фізики.

An extension is applicable to the "uncertainty in time" and "uncertainty in energy" (including the rest mass energy ). When the mass is very large like a macroscopic object, the uncertainties and thus the quantum effect become very small, and classical physics is applicable.

In quantum field theory, fields undergo quantum fluctuations. A reasonably clear distinction can be made between quantum fluctuations and thermal fluctuations of a quantum field (at least for a free field; for interacting fields, renormalization substantially complicates matters). For the quantized Klein–Gordon field in the vacuum state, we can calculate the probability density that we would observe a configuration ${\displaystyle \varphi _{t}(x)}$ at a time $t$ in terms of its Fourier transform ${\displaystyle {\tilde {\varphi }}_{t}(k)}$ to be

$\rho _{0}[\varphi _{t}]=\exp {\left[-{\frac {1}{\hbar }}\int {\frac {d^{3}k}{(2\pi )^{3}}}{\tilde {\varphi }}_{t}^{*}(k){\sqrt {|k|^{2}+m^{2}}}\;{\tilde {\varphi }}_{t}(k)\right]}.$

In contrast, for the classical Klein–Gordon field at non-zero temperature, the Gibbs probability density that we would observe a configuration ${\displaystyle \varphi _{t}(x)}$ at a time $t$ is

$\rho _{E}[\varphi _{t}]=\exp {[-H[\varphi _{t}]/k_{\mathrm {B} }T]}=\exp {\left[-{\frac {1}{k_{\mathrm {B} }T}}\int {\frac {d^{3}k}{(2\pi )^{3}}}{\tilde {\varphi }}_{t}^{*}(k){\scriptstyle {\frac {1}{2}}}(|k|^{2}+m^{2})\;{\tilde {\varphi }}_{t}(k)\right]}.$

The amplitude of quantum fluctuations is controlled by Planck's constant $\hbar$, just as the amplitude of thermal fluctuations is controlled by $k_{\mathrm {B} }T$, where $k_{\mathrm {B} }$ is Boltzmann's constant. Note that the following three points are closely related:

1. Planck's constant has units of action (joule-seconds) instead of units of energy (joules),
2. the quantum kernel is ${\sqrt {|k|^{2}+m^{2}}}$ instead of ${\scriptstyle {\frac {1}{2}}}(|k|^{2}+m^{2})$ (the quantum kernel is nonlocal from a classical heat kernel viewpoint, but it is local in the sense that it does not allow signals to be transmitted),^{[джерело?]}
3. the quantum vacuum state is Lorentz invariant (although not manifestly in the above), whereas the classical thermal state is not (the classical dynamics is Lorentz invariant, but the Gibbs probability density is not a Lorentz invariant initial condition).

We can construct a classical continuous random field that has the same probability density as the quantum vacuum state, so that the principal difference from quantum field theory is the measurement theory (measurement in quantum theory is different from measurement for a classical continuous random field, in that classical measurements are always mutually compatible — in quantum mechanical terms they always commute). Quantum effects that are consequences only of quantum fluctuations, not of subtleties of measurement incompatibility, can alternatively be models of classical continuous random fields.