Дифузія за законом Арреніуса: відмінності між версіями
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
MystBot (обговорення | внесок) м r2.7.1) (робот додав: ar:معادلة أرينيوس |
м r2.7.2+) (робот додав: hu:Arrhenius-egyenlet; косметичні зміни |
||
Рядок 9:
\gg E_a </math> коефіцієнт дифузії дорівнює <math> D_0 </math>.
Енергія активації <math> E_a </math> - визначає температуру, вище якої дифузія стає значною. Зазвичай вона визначається в експериментах з [[відпалювання]] матеріалу. Нижче за термпературу
<math> E_a /k_B </math> дифузія практично відсутня, тож будь-які процеси, залежні від рухливості частинок, починають проходити зі значною інтенсивністю лише коли температура перевищує це значення.
== Фізична природа ==
В основі пояснення активіаційного закону дифузії лежить уявлення про те, що частинки перебувають в [[потенціальна яма|потенціальних ямах]], відокремлених від сусідніх ям [[потенціальний бар'єр|потенціальним бар'єром]] із висотою <math> E_a </math>. Для подолання бар'єру частинка повинна отримати за рахунок теплового руху енергію, вищу за висоту потенціального бар'єру. Ймовірність того, що класична частинка матиме певну енергію визначається [[розподіл Больцмана|розподілом Больцмана]], що й визначає тепературну залежність коефіцієнту дифузії.
{{Physics-stub}}
▲[[Категорія:кінетика]]
[[af:Arrhenius se vergelyking]]
Рядок 31 ⟶ 30:
[[fr:Loi d'Arrhenius]]
[[he:משוואת ארניוס]]
[[hu:Arrhenius-egyenlet]]
[[id:Persamaan Arrhenius]]
[[it:Equazione di Arrhenius]]
|