Статистична сума: відмінності між версіями
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Clivka (обговорення | внесок) Немає опису редагування |
Clivka (обговорення | внесок) Немає опису редагування |
||
Рядок 1:
'''Статистична сума'''
Позначається здебільшого літерою Z і є безрозмірною величиною.
== Визначення ==
=== Квантова статистика ===
Якщо фізична система, яка сладається з N часток, характеризується набором мікроскопічних станів {|n>} з енергіями <math>E_n </math>, то статистична сума визначається формулою
: <math> Z(N, V, T) = \sum_n e^{-E_n/k_BT} </math>.
де T
Статистична сума
[[напруженість електричного поля|напруженості електричного поля]], якщо система знаходиться у зовнішньому полі.
=== Класична статистика ===
У класичній механіці мікроскопічний стан системи задається неперервними величинами
<math> p_i </math> часток. У цьому випадку підсумовування заміняється інтергалом. Безрозмірність статистичної суми досягається діленням
на <math> 2\pi\hbar </math> для кожного [[Ступінь вільності|ступеня вільності]].
: <math> Z = \frac{1}{N!} \frac{1}{(2\pi\hbar)^s} \int e^{-H(q_i, p_i)/k_BT} dq_idp_i</math>,
де s
Множник <math> 1/N! </math> з'являється завдяки [[принцип нерозрізнюваності часток|принципу нерозрізнюваності часток]], дозволяючи уникнути
[[парадокс Гібса|парадоксу Гібса]].
== Вільна енергія ==
[[Вільна енергія]] визначається через статистичну суму за формулою
: <math> F(N,V,T) = -k_B T \text{ln}\, Z </math>.
Оскільки всі параметри термодинамічної системи можна визначити через похідні від вільної енергії, то знання статистичної суми повністю
визначає термодинамічний стан.
Ймовірність реалізації мікроскопічного стану <math>|n \rangle </math> задається '''розподілом Гібса'''
: <math> w_n = \frac{1}{Z} e^{-E_n/k_BT} </math>.
== Статистична сума при змінному числі часток ==
Термодинамічні системи, які можуть обмінюватися частками із середовищем, у статистичній фізиці описуються
[[великий канонічний ансамбль|великим канонічним ансамблем]]. Для нього статистична сума залежить від ще однієї змінної -
[[хімічний потенціал|хімічного потенціалу]].
: <math> Z(V, T, \mu) = \sum_N \sum_n e^{-(E_n- \mu N)/k_BT} </math>.
В класичній фізиці
: <math> Z(V, T, \mu) = \sum_N \frac{1}{N!} \frac{1}{(2\pi\hbar)^s} \int e^{-(H(q_i, p_i)-\mu N)/k_BT} dq_idp_i</math>.
Визначена таким чином фунція отримала назву '''велика статистична сума'''.
== Приклади ==
== Джерела ==
{{Physics-stub}}
[[Категорія:статистична фізика]]
*
|автор=Федорченко А.М.
|назва=Теоретична фізика. Квантова механіка, термодинаміка і статистична фізика. Т.2.
Рядок 59:
|рік=1993
|видавництво=Вища школа
|знаходження=Київ}}, 415 с.
*
|автор=Ландау Л.Д., Лившиц Е.М.
|назва=Теоретическая физика. т. V. Статистическая физика. Часть 1.
Рядок 67:
|рік=1976
|видавництво=Наука.
|знаходження=Москва}}
*
|автор=Залевски К.
|назва=Феноменологическая и статистическая термодинамика.
Рядок 100:
* Сума́(суми́)
<br />
|