Гальмівне випромінювання: відмінності між версіями
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
стиль |
Yuriz (обговорення | внесок) правопис |
||
Рядок 2:
[[Файл:Brem_cross_section.png|thumb|Перетин гальмівного випромінювання фотонів з енергією 30 кеВ при зіткненні електрона з протоном.]]
'''Гальмі́вне випромі́нювання''' ({{lang-
Заряджена частинка, що рухається [[рівномірний рух|рівномірно]], не випромінює [[електромагнітна хвиля|електромагнітних хвиль]]. Створені нею [[електричне поле|електричне]] і [[магнітне поле|магнітне поля]] залишаються [[близьке поле|близькими]] і не відриваються від частинки, утворюючи незалежну хвилю.
Рядок 36:
Під час розсіяння електрон може випромінити будь-яку кількість енергії, аж до його повної кінетичної енергії T, в залежності від того, наскільки близько від ядра він пройшов, і наскільки сильно змінилася його траєкторія. Таким чином, максимальна частота гальмівного випромінювання визначається рівнянням <math>\hbar\nu=T</math><ref name="Evans"/>, з якого випливає:
<math>\nu=\frac{eV}{\hbar}</math>,
де V — напруга, що прискорює електрон. Це рівняння називається {{нп|Закон Дуейна-
Це є однією з важливих відмінностей розподілу енергій, що передбачається класичною теорією, від того, що передбачає квантово-механічна — у класичній теорії гальмівне випромінювання охоплює весь спектр.<ref>[http://ens.tpu.ru/POSOBIE_FIS_KUSN/Квантовая%
== Кутовий розподіл випромінювання ==
|