Гальмівне випромінювання: відмінності між версіями
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Класична теорія гальмівного випромінювання |
уточнення, оформлення |
||
Рядок 10:
== Історія ==
Ймовірно, вперше гальмівне випромінювання спостерігав [[Нікола Тесла]] в кінці 19-го століття, проте його результати не набули широкого розголосу<ref>[http://www.tfcbooks.com/mall/more/351ntl.htm Nikola Tesla: Lecture Before The New York Academy of Sciences — April 6, 1897]{{ref-en}}</ref>. У 1895 році, [[Вільгельм Конрад Рентген|Вільгельм Рентген]] показав, що пучок електронів у [[Електровакуумна лампа|вакуумній лампі]] породжує випромінювання ([[гамма-випромінювання|гамма-промені]]) при зіткненні з речовиною (наприклад, речовиною самої лампи) <ref>[http://www.fas.harvard.edu/~scidemos/QuantumRelativity/BremsstrahlungandXRays/BremsstrahlungandXRays.html Bremsstrahlung & X-Rays]{{ref-en}}</ref>. У 1915 році Вільямом Дуейном і Франкліном Хантом було встановлено емпіричну залежність максимальної енергій фотонів від енергії падаючих електронів.<ref name="Evans">[http://www.umich.edu/~ners580/ners-bioe_481/lectures/pdfs/Evans_chpt20s1.pdf THE ATOMIC NUCLEUS]{{ref-en}}</ref> У 1922 році Хельмутом Куленкампфом було відкрито, що спектр гальмівного випромінювання є суцільним, а також
== Класична теорія гальмівного випромінювання ==
Згідно класичної електродинаміки, будь який заряд, що прискорюється, буде створювати електромагнітні хвилі. Прискорення, що його створює ядро з зарядом Ze на частинку з зарядом ze і масою m, буде дорівнювати Zze<sup>2</sup>/m. Тоді інтенсивність випромінювання, буде пропорційною Z<sup>2</sup>z<sup>2</sup>/m<sup>2</sup>. <ref
Під час зіткнення, електрон може випромінити будь-яку кількість енергії, аж до його повної кінетичної енергії T, в залежності від того, наскільки близько від ядра він пройшов, і наскільки сильно змінилася його траекторія. Таким чином, максимальна частота гальмівного випромінювання визначається рівнянням <math>\hbar\nu=T</math><ref name="Evans">, з якого випливає:
<math>\nu=\frac{eV}{\hbar}</math>,
де V — напруга, що прискорює електрон. Це рівняння називається {{нп|Закон Дуейна-Ханта|лімітом Дуейна-Ханта||Duane–Hunt law}}.
== Спектр ==
[[Спектр]] гальмівного випромінювання неперервний, а його максимальна [[частота]] визначається енергією зарядженої частинки. Якщо електрон прискорити в [[потенціал]]і в десятки [[кіловольт]]ів, то при гальмуванні такого електрона виникнуть електромагнітні хвилі в [[рентгенівські промені|рентгенівському]] діапазоні.
== Примітки ==
{{reflist}}
{{Квантова електродинаміка}}
{{physics-stub}}
[[Категорія:Електродинаміка]]
[[Категорія:Електромагнітне випромінювання]]
|