Модель Дебая: відмінності між версіями

<math>d N_k =\frac{V}{2 \pi^2} \left (\frac{1}{v_ \|^3} + \frac{2}{v_ \bot^3} \right) \omega^2 d \omega =A \omega^2 d \omega</math>

 

 

 

Коливання у твердому тілі обмежені максимальним значенням частоти <math> \omega_m</math>. Визначимо граничну частоту з умови:

 

<math> U_M =\int <\varepsilon> d N_k =\int_0^{\omega_m} \hbar \omega \left (\frac{1}{e^\frac{\hbar \omega}{K_B T} - 1} + \frac{1}{2} \right) 9N_a \frac{\omega^2 d \omega}{\omega^3_m}</math>

 

Кв&nbsp;— постійна Больцмана.