Статистика Бозе — Ейнштейна: відмінності між версіями

Квантові частинкичастки бозони, відрізняються від частинок [[класична фізика|класичної фізики]] тим, що їх принципово неможливо розрізнити (дивіться [[принцип нерозрізнюваності часток]]). Крім того, [[хвильова функція]] бозонів завжди симетничнасиметрична відносно перестановок частинок. Це призводить до зміни кількості можливих станів. Наприклад, розглянемо систему, ву якій можливі два одночастинкові стани <math> |\alpha\rangle </math> і <math> |\beta\rangle </math>. Для двох таких частинок ву класичній фізиці існує 4 можливі стани:

У квантовій фізиці можливі лише три стани:

Таким чином, у найпростішому випадку, приза однаковійоднакової енергії станів, [[ймовірність]] реалізації конкретного стану ву класичній фізиці дорівнює 1/4, а у квантовій фізиці&nbsp;— 1/3.

При розгляді великого числа частинок і одночастинкових станів для цих частинок, для йомовірностіймовірності заповнення стану отримують наведену вище формулу розподілу Бозе-Ейнштейна. Доведення можна знайти ву підручниках із статистичної фізики, наведених у джерелах.