Сила Лоренца: відмінності між версіями
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Немає опису редагування |
Albedo (обговорення | внесок) мНемає опису редагування |
||
Рядок 1:
'''
<math> \mathbf{E} </math> - [[напруженість електричного поля]], <math> \mathbf{v} </math> - [[швидкість]] руху заряду, <math> \mathbf{B} </math> - [[вектор магнітної індукції]]<ref>{{Gauss system}} </ref>. ▼
Тут <math> \mathbf{F} </math> — сила, <math> q </math> — величина заряду,
Електричне поле діє на заряд із силою, направленою вздовж [[Силова лінія|силових ліній поля]]. Магнітне поле діє лише на рухомі заряди. Сила дії магнітного поля перпендикулярна до силових ліній поля й до швидкості руху заряду. ▼
▲<math> \mathbf{E} </math>
▲Електричне поле діє на заряд із силою, направленою вздовж [[Силова лінія|силових ліній поля]]. Магнітне поле діє лише на рухомі заряди. Сила дії магнітного поля перпендикулярна до силових ліній поля й до швидкості руху заряду.
Названа на честь [[Лоренц Гендрик Антон|Гендрика Лоренца]], який розробив це поняття [[1895]] року.
Рядок 13:
В [[теорія відносності|теорії відносності]] сила Лоренца записується в [[Лоренц-коваріантність|коваріантій]] формі
: <math> f^i = \frac{q}{c}F^{ik}u_k</math>,
де <math> f^i </math>
== Функція Гамільтона ==
Хоча сила Лоренца не є потенціальною, оскільки вона залежить від швидкості частинки, заряджену частинку в електричному та магнітному полях можна описати [[функція Гамільтона|функцією Гамільтона]] у вигляді:
: <math> \mathcal{H} = \frac{(\mathbf{p} - \frac{q}{c}\mathbf{A})^2}{2m} +q\varphi
</math>,
де <math> \mathbf{A} </math>
== Рух зарядженої частинки в однорідних полях ==
В однорідному магнітному полі заряджена частинка рухається по [[гвинтова лінія|гвинтовій лінії]], яку в фізиці дещо нестрого часто називають [[спіраль|спіраллю]]. Радіус гвинтової лінії ([[циклотронний радіус]]) визначається перпендикулярною до поля складовою початкової швидкості частинки. [[Гвинтова лінія|Крок гвинтової лінії]]
== Примітки ==
|