Синхротронне випромінювання: відмінності між версіями
| [неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Немає опису редагування |
Немає опису редагування |
||
Рядок 7:
Синхротронне випромінювання частковий випадок магнітогальмівного випромінювання. Магнітогальмівне випромінювання нерелятивістських заряджених частинок називають [[циклотронне випромінювання|циклотронним]].
Загальна інтенсивність магнітогальмівного випромінювання при русі зарядженої частинки по колу в магнітному полі дається формулою <ref>{{cite book
|автор=[[Ландау Лев Давидович|Ландау Л.Д.]], [[Ліфшиць Євген Михайлович|Лифшиц Е.М.]]
|назва=Теоретическая физика. т. ІІ. Теория поля.
|дата=
|рік=1974
|видавництво=Наука.
|знаходження=Москва}} </ref>
:<math> I = \frac{2e^4 B^2 v^2}{3m^2c^5 (1 - v^2/c^2)} </math>,
Рядок 14 ⟶ 20:
У релятивістському випадку, коли швидкість частинки близька до швидкості світла, знаменник швидко зростає, й інтенсивність синхротронного випромінювання стає пропорційною квадрату енергії, на відміну від пропорційності енергії для нерелятивістського циклотронного випромінювання.
Поза земними умовами синхротнонне випромінювання утворюється в космосі віддаленими астрономічними об'єктами. Воно має особиливий, нетермічний, частотний розподіл та особливості [[поляризація електромагнітної хвилі|поляризації]].
Рядок 23 ⟶ 27:
* [[Циклотронне випромінювання]]
== Виноски ==
{{reflist}}
{{physics-stub}}
| |||