Статистична сума: відмінності між версіями
| [неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Holigor (обговорення | внесок) |
Holigor (обговорення | внесок) Немає опису редагування |
||
Рядок 19:
:<math> Z = \frac{1}{N!} \frac{1}{(2\pi\hbar)^s} \int e^{-H(q_i, p_i)/k_BT} dq_idp_i</math>,
де s - число ступенів вільності, <math> H(q_i, p_i) </math> - [[механіка Гамільтона|функція Гамільтона]], тобто енергія системи, виражена через узагальнені координати. Інтегрування проводиться по всьому [[фазовий простір|фазовому просторі]].
Множник <math> 1/N! </math> з'являється завдяки [[принцип нерозрізнюваності часток|принципу нерозрізнюваності часток]], дозволяючи уникнути
Рядок 37:
Термодинамічні системи, які можуть обмінюватися частками із середовищем, у статистичній фізиці описуються
[[великий канонічний ансамбль|великим канонічним ансамблем]]. Для нього статистична сума залежить від ще однієї змінної -
[[хімічний потенціал|хімічного потернціалу]].
:<math> Z(V, T, \mu) = \sum_N \sum_n e^{(E_n- \mu N)/k_BT} </math>.
В класичній фізиці
:<math> Z(V, T, \mu) = \sum_N \frac{1}{N!} \frac{1}{(2\pi\hbar)^s} \int e^{-(H(q_i, p_i)-\mu N)/k_BT} dq_idp_i</math>.
==Приклади==
| |||