Статистика Бозе — Ейнштейна: відмінності між версіями
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
покращена мова |
Mykola7 (обговорення | внесок) Скасування редагування № 26681741 користувача 91.235.71.249 (обговорення). хЕмічний? Мітка: Скасування |
||
Рядок 4:
За розподілом Бозе — Ейнштейна ймовірність того, що в квантовомеханічній багаточастинковій системі
існує бозон у одночастинковому квантовому стані
<math> |n\rangle </math><ref> Пояснення нотації дивіться в статті [[Бра-кет нотація]] </ref> із енергією <math> \varepsilon_n </math>
формулою
: <math> f(\varepsilon_n) = \frac{1}{e^{(\varepsilon_n - \mu)/k_B T} -1} </math>,
де <math> \mu </math> — [[хімічний
Оскільки ймовірність повинна бути додатним числом, значення
[[основний стан|основного стану]] бозонів.
Якщо кількість бозонів строго визначена (N), то
розподілу.
: <math> N = \sum_n \frac{1}{e^{(\varepsilon_n - \mu)/k_B T} -1}. </math>
== Фізична природа ==
Квантові частки бозони
: <math> |\alpha \alpha \rangle </math>, <math> |\alpha \beta \rangle </math>, <math> |\beta \alpha \rangle </math>, <math> |\beta \beta \rangle </math>
Рядок 29:
== Наслідки ==
Одним із наслідків квантової статистики Бозе — Ейнштейна є можливість існування у тривимірних системах за низьких теператур особливої [[термодинамічна фаза|фази]] речовини, що
Застосування статистики Бозе — Ейнштейна дозволило пояснити температурну залежність [[теплоємність|теплоємності]] [[тверде тіло|твердого тіла]] за низьких температур (
== Див. також ==
|