Поділ ядра: відмінності між версіями

Для невеликих енергій збудження форма потенційного бар'єру є більш складною, він має кілька горбів, і через це процес поділу є більш складним. Ядро після захоплення нейтрону може, перейшовши через один з горбів бар'єру, залишитися в локальному мінімумі. В цьому стані ядро є сильно деформованим, але не може повернутись до сферичного стану, випромінивши квант, через малу проникнисть бар'єру, що відділяє його від цього стану. В такому випадку, ядро може деякий час знаходитися в такому стані, а потім тунелювати через більш тонкий бар'єр, що відділяє його від поділеного стану.<ref name="f0959"/> Ці відмінності викликані необхідністю враховувати поправки, що спричинені [[оболонкова модель ядра|оболонковими ефектами]].

 

Продукти поділу наперед визначити неможливо. З більшою або меншою ймовірністю утворюються різні атоми з середини періодичної таблиці. Багато з них є [[радіоактивність|радіоактивними]]. З часом радіоактивні продукти реакції розпадаються, доволі часто відбувається низка розпадів, перш ніж утворюються стабільні ядра. При приблизно рівному поділі утворюються два ядра з масами близько 115 [[а.о.м.]]. Найсприятливіший нерівний поділ, при якому одне з ядер має масу близько 90 [[а.о.м.]], а інше&nbsp;— близько 140 [[а.о.м]]. Діаграма розподілу продуктів розпаду за масою показана на рисунку. При збільшенні енергії збудження вірогідність симетричного розпаду зростає, і розподіл з двогорбого перетворюється на одногорбий.<ref name="f0959"/> Асиметрія у розпаді ядра також спричинена оболонковими ефектами — ядро намагається розділитися таким чином, щоб якнайбільше ядер були [[магічні ядра|магічними]]. З цих же причин, для більш важких ядер, характерним є зростання маси легшого уламка, тоді як маса важкого майже не змінюється — бо найбільш ймовірним варінтом важкого уламка є двічі магічне ядро [[станум]]у-132<ref name="fis02"/>