Ефект Ааронова — Бома: відмінності між версіями
| [неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Немає опису редагування |
|||
Рядок 19:
Характерною особливістю розсіювання Аронова-Бома є зникнення розсіяної хвилі, якщо магнітний потік в соленоїді дорівнює цілому числу (<math>n </math>) квантів потоку <math>\Phi = n \Phi_0 </math>. В цьому випадку точна хвильова функція відрізняється від хвильової функції вільної частки лише на на калібровочний множник <math>\exp (in\phi)</math>, і таке магнітне поле не впливає на квантовий стан частки. Умова відсутності розсіювання Аронова-Бома співпадає з умовою квантування Дірака для „магнітних монополів”.
==Електричний ''ефект
Оскільки фаза хвильової функції залежить від ''векторного магнітного потенціалу'', тому вона також залежить і від ''скалярного електричного потенціалу''. Конструюючи ситуацію коли електростатичний потенціал змінюється на різних шляхах проходження частки через області з нульовим електричним полем, також можна передбачити ефект Ааронова-Бома через явища [[інтерференція|інтерференції]], обумовлені зсувом фази. Відсутність електричного поля означає те, що в класичному випадку тут просто не повинно було бути ніякого ефекту.
Рядок 28:
де ''t'' час, протягом якого частка перебуває в потенціалі.
Дане теоретичне передбачення перевірялося експериментально{{Fact}} на зарядах, котрі проходили між провідними циліндрами вздовж двох шляхів. Циліндри екранували частки від впливу зовнішніх електричних полів в області, де вони пролітали, проте зберігалася можливість зміни внутрішнього електричного поля шляхом прикладання зарядів до циліндрів. Звичайно, подібний експеримент занадто важкий для практичної реалізації. Тому були використані дещо інші схеми експерименту, які включали кільцеву геометрію, що переривалася тунельними бар'єрами, з прикладеними до бар'єрів напругами ''V''. В цих схемах також виникає зсув фаз
==''Ефект Аронова-Бома'' на антиточках==
| |||