Квантовий рух у прямокутній потенційній ямі: відмінності між версіями

[неперевірена версія][неперевірена версія]
Вилучено вміст Додано вміст
Did Panas (обговорення | внесок)
Did Panas (обговорення | внесок)
Рядок 14:
 
== Одновимірна прямокутна яма ==
[[Зображення:Physics-potential02.png|thumb|left|200px|]]
 
Розглячнемо частинку, яка рухається в потенціальному полі прямокутної форми:
Рядок 26 ⟶ 25:
 
 
В цьому випадку, внаслідок симетричного вибору системи координат, потенційна енергія та оператор Гамільтона інваріантні відносно перетворення інверсії <math>x \to \; -x</math>, і тому всі стаціонарні стани відносяться або до станів позитивної парності, або до станів з негативною парністю. Такий вибір системи координат в значній мірі спрощує розв'язок задачі, оскільки досить знайти розвязок тільки для області позитивних значень <math>x</math>, тобто в області <math>x0 \le \; x < \infty</math>. Хвильові функції станів негативної парності повинні приймати нульове значення в точці <math>x = 0</math>; для станів позитивної парності при <math>x = 0</math> повинна приймати нульове значення похідна хвильової функції по координаті.
 
Будемо відраховувати енергію відносно "дна" потенціальної ями, тоді енергія <math>\epsilon \ge \; 0</math>. Розглянемо значення енергії <math>\epsilon < U_0</math>. Нехай далі: