Подвійний бета-розпад: відмінності між версіями
| [перевірена версія] | [перевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
Рядок 24:
== Безнейтринний подвійний бета-розпад ==
На відміну від наведених вище процесів (що належать до '''двонейтринного''' 2ν2β-розпаду), '''безнейтринний''' 0ν2β-розпад не супроводжується емісією [[нейтрино]] або антинейтрино. У результаті такого 0ν2β-розпаду [[лептонне число]] не зберігається (змінюється на дві одиниці). Хоча [[Стандартна Модель]] [[фізика елементарних частинок|фізики елементарних частинок]] забороняє процеси з порушенням закону збереження лептонного числа, багато розширень СМ включають процеси такого роду. Доведено, що для здійснення безнейтринного 2β-розпаду необхідно, щоб нейтрино було масивною [[ферміон Майорани|майоранівською частинкою]] (тобто було власною [[античастинка|античастинкою]]){{Джерело?}}.
Завдяки цій обставині, 0ν2β-розпад є чутливим індикатором майоранівської маси нейтрино. Станом на осінь 2013 не існує достовірних спостережень безнейтринних 2β-процесів, проте нижні обмеження на [[період напіврозпаду]] за цим каналом для різних ядер досягають 10<sup>23</sup> - 10<sup>25</sup> років{{Джерело?}}. Це відповідає верхньому обмеженню на майоранівську масу нейтрино близько 0,4 - 3 [[еВ]]. Крім того, обмеження на ймовірність безнейтринного 2β-розпаду дозволяють встановити обмеження на інші параметри теорії, наприклад на [[константа зв'язку|константи зв'язку]] правих лептонних і [[кварк|кваркових]] струмів у слабкій взаємодії, константи зв'язку нейтрино з [[майорон|майороном]], деякі параметри [[суперсиметрія|суперсиметричних моделей]].
| |||