Кут Кабіббо

Кабіббо кут — параметр спрощеної теорії слабкої взаємодії, що розглядає тільки два покоління кварків і лептонів. Дозволяє математично описувати процеси за участю слабкої взаємодії зі зміною і без зміни дивності, що значно різняться між собою за їх ймовірністю. Вперше був використаний Ніколою Кабіббо в 1963 році, коли були відомі лише два покоління кварків і лептонів. Приблизно дорівнює $13^{0}$. Завдяки його малій величині ймовірності розпадів зі зміною дивності значно менше ймовірностей розпадів без зміни дивності.

У спрощеній математичній моделі слабкої взаємодії з використанням кута Кабіббо повний заряджений струм є сумою лептонного ${\bar {\nu _{e}}}O_{\alpha }e+{\bar {\nu _{\mu }}}O_{\alpha }\mu$ і кваркового ${\bar {u}}O_{\alpha }d'+{\bar {c}}O_{\alpha }s'$ струмів. Тут $d',s'$ — лінійні комбінації кварків $d,s$, що визначаються кутом Кабіббо $\theta _{c}$: $d'=d\cos \theta _{c}+s\sin \theta _{c}$, $s'=-d\sin \theta _{c}+s\cos \theta _{c}$, ${\bar {a}}$ — оператор народження частинки $a$, $b$ — оператор знищення частинки $b$, $O_{\alpha }=\gamma _{\alpha }(1+\gamma _{5})$, $\gamma _{\alpha }$ — чотири матриці Дірака, $\alpha =0,1,2,3$,$\gamma _{5}=i\gamma _{0}\gamma _{1}\gamma _{2}\gamma _{3}$.

У сучасній моделі слабкої взаємодії повний заряджений струм має вигляд: ${\bar {\nu _{e}}}O_{\alpha }e+{\bar {\nu _{\mu }}}O_{\alpha }\mu +{\bar {\nu _{\tau }}}O_{\alpha }\tau +{\bar {u}}O_{\alpha }d'+{\bar {c}}O_{\alpha }s'+{\bar {t}}O_{\alpha }b'$. Тут $d',s',b'$ виражаються через $d,s,b$ за допомогою трьох кутів $\theta _{1},\theta _{2},\theta _{3}$ і фазовий множник (матриця Кобаясі — Масукави). Кут $\theta _{1}$ близький у кута Кабіббо.