Власний напівпровідник

Власний напівпровідник - напівпровідник з дуже малою концентрацією домішок.

У власному напівпровіднику кількість електронів у зоні провідності збігається з кількістю дірок у валентній зоні й визначається в основному шириною забороненої зони.

Власні напівпровідники —- вихідний матеріал для легування з метою отримання напівпровідників n- та p-типу.

Характеристики, близькі до характеристик власних напівпровідників, мають компенсовані напівпровідники, в яких доволі висока концентрація донорів урівноважена відповідною концентрацією акцепторів.

Концентрація носіїв заряду

У власному напівпровіднику носіями заряду є електрони провідності й дірки, які створюються за рахунок теплового збудження кристалу із переходом електрона з валентної зони в зону провідності. Концентрація носіїв заряду залежить від температури й від таких характеристик напівпровідника, як ширина забороненої зони й ефективні густині станів у зоні провідності й валентній зоні.

$n=N_{C}e^{(\mu -E_{C})/k_{B}T}$,

$p=N_{V}e^{(E_{V}-\mu )/k_{B}T}$,

де n - концентрація електронів у зоні провідності, $N_{C}$ - ефективна густина станів у зоні провідності, μ - хімічний потенціал, E_C - енергія дна зони провідності, k_B - стала Больцмана, T - температура, p - концентрація дірок у валентній зоні, N_V - ефективна густина станів у валентній зоні, E_V - енергія верха валентної зони.

Добуток концентрації електронів і дірок

$np=N_{C}N_{V}e^{-E_{g}/k_{B}T}$,

де $E_{g}=E_{C}-E_{V}$ - ширина забороненої зони. Дане співвідношення справедливе не лише для власних напівпровідників, а й для легованих.

У власних напівпровідниках n=p, а звідки можна визначити положення хімічного потенціалу в забороненій зоні.

$\mu =E_{V}+{\frac {E_{g}}{2}}+{\frac {k_{B}T}{2}}{\text{ln}}\,{\frac {N_{V}}{N_{C}}}$.

Оскільки член, пропорційний температурі, здебільшого набагато менший за перші члени, то рівень хімічного потенціалу у власному напівпровіднику розташований посередині забороненої зони. Саме тому концентрація носіїв заряду мала й залежить в основному від ширини забороненої зони. Для напівпровідників типу арсеніду галію її можна вважати практично нульовою, для германію вона помітна.

Див. також

• Напівпровідник n-типу
• Напівпровідник p-типу